量(りょう)子(し)力(りき)学(がく)

シュレーディンガー方(ほう)程(てい)式(しき)は量(りょう)子(し)力(りき)学(がく)系(けい)の時(じ)間(かん)発(はっ)展(てん)を記(き)述(じゅつ)する。

• 슈뢰딩거 방정식은 양자 역학계의 시간 발전을 기술한다.

量(りょう)子(し)力(りき)学(がく)に於(お)いての典(てん)型(けい)的(てき)な自(し)然(ぜん)定(てい)数(すう)はプランク作(さ)用(よう)量(りょう)子(し)である。

• 양자역학에서 전형적인 자연 상수는 플랑크 작용 양자이다.

量(りょう)子(し)力(りき)学(がく)では、ある系(けい)の状(じょう)態(たい)はヒルベルト空(くう)間(かん)に於(お)ける直(ちょく)線(せん)によって表(あら)わされる。

• 양자역학에서 어떤 계의 상태는 힐베르트 공간에서의 벡터로 표현된다.

量(りょう)子(し)力(りき)学(がく)系(けい)の観(かん)測(そく)可(か)能(のう)量(りょう)は、ハミルトン演(えん)算(ざん)子(し)と可(か)換(かん)で且(か)つ直(ちょく)接(せつ)には時(じ)刻(こく)に依(い)存(ぞん)しない場(ば)合(あい)、運(うん)動(どう)の定(てい)数(すう)と呼(よ)ばれる。実(じっ)際(さい)、その様(よう)な観(かん)測(そく)可(か)能(のう)量(りょう)の平(へい)均(きん)値(ち)はどの様(よう)な状(じょう)態(たい)に於(お)いても時(じ)間(かん)的(てき)に一(いっ)定(てい)となるのである。

• 양자 역학계의 관측 가능량이 해밀토니안 연산자와 교환 가능하고 시간에 직접적으로 의존하지 않는 경우, 운동의 상수라고 불린다. 실제로 그러한 관측 가능량의 기댓값은 어떤 상태에 있어서도 시간적으로 일정하다.

日(に)本(ほん)語(ご)はその他(た)の言(げん)語(ご)に対(たい)して量(りょう)子(し)力(りき)学(がく)とその他(た)の物(ぶつ)理(り)学(がく)との様(よう)な関(かん)係(けい)にあると、誰(だれ)かに聞(き)いたことがあります。量(りょう)子(し)力(りき)学(がく)が間(ま)違(ちが)いなく物(ぶつ)理(り)学(がく)に於(お)ける最(もっと)も良(よ)い理(り)論(ろん)となっているがゆえ、私(わたし)はその主(しゅ)張(ちょう)に賛(さん)成(せい)できると思(おも)います。

• 일본어가 다른 언어에 대해 양자역학과 다른 물리학의 관계와 같다는 말을 누군가에게 들은 적이 있습니다. 양자역학이 물리학에서 의심할 여지 없이 가장 훌륭한 이론이기 때문에, 저는 그 주장에 동의할 수 있다고 생각합니다.